Blog de MQI - Bacharelado
Aula 39 - seg. 6/12
Na aula de hoje discutimos os problemas das listas 6 e 7, resolvendo vários deles no quadro negro. Amanhã não haverá aula, estarei disponível na minha sala para tirar dúvidas, e na quinta-feira 9/12 vocês farão a P3. Não poderei vir mas o prof. Luis Oxman aplicará a prova. Em relação à correção e VS: estarei participando de uma conferência na quinta e sexta-feira, portanto só poderei divulgar as notas aqui no wiki no sábado (calculo que até o meio-dia). Nossa VS será na terça-feira, 14/12.
Aulas 37 e 38- ter. 30/11 e qui. 2/12
Na aula de terça vimos como o postulado de simetrização da função de onda afeta a distribuição espacial de partículas indistinguíveis - esse efeito é chamado de força de troca. Vimos também como funciona a (anti)-simetrização para o caso de 3 partículas, adiantando uma técnica usada para construir funções de onda com a simetria desejada. Refs.: Griffiths seção 5.1.1.
Na quinta-feira vocês terão uma aula com o Rubens sobre gás de elétrons livres, que é um modelo para sólidos - seção 5.3.1 do Griffiths. Estarei fora da cidade entre 1 e 3/12, numa banca de concurso. Para esta parte da matéria sugiro fortemente que façam os seguintes exercícios: 5.15, 5.32, 5.34.
Aula 36 - seg. 29/11
Hoje terminamos a discussão sobre soma de momento angular, discutindo um problema sobre degenerescências dos números quânticos relacionados, e que exigia também consulta de uma tabela de coeficientes de Clebsch-Gordan.
- introdução a partículas indistinguíveis em MQ: postulado da simetrização e anti-simetrização da função de onda, bósons e férmions.
- exemplo de gás de duas partículas: o que acontece no caso de partículas distinguíveis, bósons e férmions.
Ref.: Griffiths seção 5.1.
Aula 35 - qui. 25/11
Adição de momento angular.
- caso geral (dois momentos angulares j1 e j2): obtendo os valores possíveis de m,j do sistema total.
- Coeficientes de Clebsch-Gordan: como consultar tabela, significado físico.
Refs.: Griffiths seção 4.4.3.
Aula 34 - ter. 23/11
Adição de momento angular.
- definição do problema. Vimos que ele é equivalente a um problema de descobrir a relação entre duas bases diferentes para o espaço de Hilbert do sistema composto. A primeira base tem auto-estados das propriedades de cada subsistema (J_z1 e J_z2). A segunda base tem auto-estados das propriedades globais (J^2 e J_z).
- caso mais simples: adição de dois spins 1/2. Encontrando os auto-estados do momento angular total ao quadrado e do seu componente z, em função dos auto-estados de momento angular na direção z de cada spin.
Refs.: Griffiths seção 4.4.3.
